чала казалось, что соответствующий реальный эксперимент невозможен. Бо-

мовская же версия оказалась экспериментально проверяемой.

VI

Исходная версия ЭПР аргумента была, в сущности, направлена против

интерпретации Гейзенбергом так называемых "соотношений неопределенно-

стей", сформулировавшим эти соотношения, т.е. против той интерпретации

формулы

p q>= ћ/2, (1)

которая была предложена Гейзенбергом. Данная формула устанавливает, что

два интервала или диапазона – в данном случае интервал pxпроекции им-

пульса вдоль оси xи интервал qx пространственной координаты на оси x–

связаны таким образом, что их произведение не может быть меньше, чем по-

стоянная Планка, деленная на 2. Это означает, разумеется, что чем меньшим

мы делаем px, тем большим становится qx, и vice versa.

Формула такого рода характерна для любой волновой теории. Она, на-

пример, возникает, если волновая теория света прилагается к ситуации, когда

луч света, распространяющийся вдоль оси xпадает на экран с узкой щелью.

Чем уже щель qx, тем больше будет после прохождения луча через щель

угол рассеяния импульса этого луча в направлении y. (Аналогичный результат

получается из шредингеровской волновой теории электронов.) 18

Формула (1) может быть получена, например, путем применения волно-

вого уравнения к описанной физической ситуации. Это говорит о том, что фор-

мула нуждается в интерпретации: она возникает из теории, когда теория при-

лагается к таким опытам, как опыт с лучом, падающим на экран с узкой щелью, а также к сходным опытам.

Согласно Гейзенбергу и копенгагенской интерпретации, дело здесь в

проблеме, которая возникает при всяком измерении, так что формула (1) спра-

ведлива для всех измеренийнекоммутирующих пар переменных и для всех эле-

ментарных частиц, скажем протонов, электронов.

На первых порах она не рассматривалась как часть формализма самого по

себе (таковой частью, например, считалось уравнение Шредингера). Она выво-

дилась Гейзенбергом путем приложения формализма к небольшому числу та-

ких физических ситуаций, которые могут быть представлены как измерения.

Гейзенберг пытался объяснитьограничения, которые его интерпретация

накладывает на все возможные измерения, указывая, что если мы измеряем

элементарную частицу, мы возмущаем ее или воздействуем на нее.

Эта ранняя интерпретация предполагала, что частица имеетотчетливо

фиксируемое положение иимпульс, но мы никогда не можем их точно изме-

рить из-за нашего взаимодействия с ней. Эта интерпретация изменилась после

того, как Шредингер предположил, что частица может быть представлена вол-

новым пакетом и может в действительности бытьтаким пакетом [19].

Аргумент Эйнштейна, Подольского и Розена может трактоваться как на-

правленный против (а) представления о том, что частица не может обладатьв

одно и тоже время точной координатой и точным импульсом, (б) представления

о том, что всякоеизмерение координаты должно возмущать импульс частицы и

vice versa. Рассмотренный очень кратко, он представляет собой следующее [20].

Представим себе составную систему, описываемую уравнением Шредин-

гера и состоящую, скажем, из двух частиц Aи B, которые предварительно со-

ударялись друг с другом. После соударения они разлетаются в разные стороны, и над одной из частиц, скажем A, проводится измерение. Мы можем выбирать, 19

какое свойство подлежит измерению, например, измерять координату или им-

пульс. Если измеряется координата A, то результат измерения вместе с –