Описанный механизм релаксационных Д. п. имеет место в твёрдых и жидких диэлектриках, содержащих полярные молекулы или слабо связанные ионы. Величина релаксационных Д. п. в жидкости зависит от её вязкости, от температуры и от частоты приложенного поля. Для невязких жидкостей (вода, спирт) эти потери проявляются в сантиметровом диапазоне длин волн. В полимерах, содержащих полярные группы, возможна ориентация как отдельных полярных радикалов, так и более или менее длинных цепочек молекул.

В диэлектриках с ионной и электронной поляризацией вещество можно рассматривать как совокупность осцилляторов, которые в переменном электрическом поле испытывают вынужденные колебания, сопровождающиеся рассеянием энергии (рис. 1). Однако если частота электрического поля гораздо больше или меньше собственной частоты осцилляторов, то рассеяние энергии и, следовательно, Д. п. незначительны. При частотах, сравнимых с собственной частотой осцилляторов, рассеяние энергии и Д. п. We велики и имеют максимум при равенстве этих частот w = w (рис. 2). При электронной поляризации максимум потерь соответствует оптическому диапазону частот. В диэлектриках, построенных из ионов (например, щёлочно-галоидные кристаллы), поляризация обусловлена упругим смещением ионов и максимум потерь имеет место в инфракрасном диапазоне частот (1012—1013гц).

Т. к. реальные диэлектрики обладают некоторой электропроводностью, то имеются потери энергии, связанные с протеканием в них электрического тока (джоулевы потери), величина которых не зависит от частоты.

Величина Д. п. в диэлектрике, находящемся между обкладками конденсатора, определяется соотношением:

We = U2wC tg d,

где U — напряжение на обкладках конденсатора, С — ёмкость конденсатора, tg d — тангенс угла диэлектрических потерь. Д. п. в 1 см3 диэлектрика в однородном поле Е равны:

We = E2we tg d,

где e — диэлектрическая проницаемость.

Произведение e tg d называется коэффициентом Д. п. Уменьшение величины Д. п. имеет большое значение в производстве конденсаторов и электроизоляционной технике. Большие Д. п. используются для диэлектрического нагрева в электрическом поле высокой частоты.

Лит.: Сканави Г. И., Физика диэлектриков (Область слабых полей), М. — Л., 1949; Браун В., Диэлектрики, пер. с англ., М., 1961; Хиппель А. Р., Диэлектрики и их применение, пер. с англ., М., 1959; Физический энциклопедический словарь, т. 1, М., 1960, с. 643.

Е. А. Конорова.

Рис. 1. Модель диэлектрика, состоящего из осцилляторов — упруго связанных электрических зарядов.

Рис. 2. Зависимость We(w) для диэлектрика, состоящего из одинаковых осцилляторов, изображённых на рис. 1.

Диэлектри'ческий волново'д, радиоволновод, состоящий целиком из диэлектрических материалов (полиэтилена, полистирола и др.).

Диэлектри'ческийнагре'в, нагрев диэлектриков в переменном электрическом поле. При наложении переменного электрического поля в диэлектриках появляется ток смещения, вызванный их поляризацией, и ток проводимости, обусловленный наличием в диэлектрике свободных электрически заряженных частиц. Протекание суммарного тока приводит к выделению тепла. Выделяющаяся удельная мощность пропорциональна напряжённости (Е) и частоте (f) электрического поля, а также диэлектрической постоянной (e) и тангенсу угла потерь (tg d) диэлектрика. При частотах 0,3—300 Мгц Д. н. осуществляется в поле конденсатора (источник энергии — ламповые генераторы), при сверхвысоких частотах — в поле объёмного резонатора или излучателя (источник — магнетроны). Напряжённость электрического поля в промышленных установках Д. н. 5—3000 кв/м. Достоинства установок Д. н.: высокая скорость нагрева; равномерный нагрев материалов с низкой теплопроводностью; осуществление местного и избирательного нагрева и др. Области применения Д. н. — сушка материалов (древесины, бумаги, керамики и др.); нагрев пластмасс перед прессованием; сварка пластмасс; склеивание древесины и т.д.

Лит.: Высокочастотный нагрев диэлектриков и полупроводников, 2 изд., М. — Л., 1959; Высокочастотная электротермия. Справочник, М. — Л., 1965; Брицын Н. Л., Нагрев в электрическом поле высокой частоты, 3 изд., М. — Л., 1965.

А. Б. Кувалдин.

Диэлектри'ческий усили'тель, усилитель электрических колебаний, в котором усиление создаётся изменением ёмкости конденсатора с сегнетоэлектриком при изменении подводимого к нему напряжения. В типовом каскаде усиления Д. у. (рис.) подводимые электрические колебания изменяют ёмкость конденсатора С и, следовательно, его реактивное сопротивление, что вызывает модуляцию колебаний, создаваемых генератором Г. Полученные на концах сопротивления нагрузки Zн модулированные колебания затем детектируются диодом D. В результате детектирования на выходе Д. у. возникают колебания, совпадающие по форме с подводимыми, но большей амплитуды. Часто в каскаде усиления Д. у. конденсаторы с сегнетоэлектриком включаются по схеме электрического моста. Усиление по мощности низкочастотных (сотни гц — десятки кгц) электрических колебаний, даваемое одним каскадом Д. у., достигает 100. С повышением частоты (до нескольких Мгц) усиление существенно уменьшается (до 10 и менее). Для получения большего усиления в Д. у., как в ламповых и транзисторных усилителях, отдельные каскады усиления могут быть включены один за другим. Д. у., аналогично магнитному усилителю, с которым он сходен по принципу действия, применяют главным образом для усиления низкочастотных колебаний в устройствах автоматики, сигнализации и т.п.

Схема каскада усиления диэлектрического усилителя: UВХ — подводимое напряжение сигнала; Др — высокочастотный дроссель, защищающий источник усиливаемого сигнала от проникновения в него высокочастотных колебаний генератора Г; Е — источник постоянного напряжения для установления рабочего режима на конденсаторе С; С — конденсатор с сегнетоэлектриком; Г — генератор высокочастотных колебаний; ZН — сопротивление нагрузки; D — диод; UВЫХ — усиленное выходное напряжение сигнала.