Шрифт:
E
=
m(2v)^2
2
+
MV^2
2
–
(m+M)v^2
2
.
(5)
Выразим V из уравнения (4) и подставим в (5):
E
=
3
mv^2
2
+
M
2
1-
m
M
^2
v^2
–
v^2
.
(6)
После простых алгебраических преобразований выражение (6) приводится к виду
E
=
mv^2
2
1-
m
M
.
(7)
Сравнивая правую часть (7) с формулой (3), видим, что и в этом случае изменение кинетической энергий всей системы равно потенциальной энергии пружины W.
Изменение кинетической энергии игрушки при разгоне в этой системе отсчёта действительно в три раза больше, чем изменение этой энергии в системе отсчёта, связанной с Землёй. Однако теперь изменение кинетической энергии Земли такого же порядка, что и изменение энергии игрушки, в отличие от изменения энергии Земли в исходной системе отсчёта, где оно было ничтожным. В новой системе отсчёта колеса игрушки при разгоне тормозят движение Земли, и её кинетическая энергия убывает. Увеличение кинетической энергии игрушки в этой системе отсчёта происходит не только за счёт потенциальной энергии пружины, но и за счёт уменьшения кинетической энергии Земли.
Разобранный пример наглядно показывает, с какой осторожностью нужно подходить к вопросу о том, что существенно в рассматриваемом явлении, а чем можно пренебречь. Использовать можно любую систему отсчёта, и при точном решении задачи выбор системы отсчёта безразличен. Однако при нахождении приближённого решения пренебрежения, допустимые в одной системе отсчёта, могут оказаться совершенно непригодными в другой. Так, в рассмотренном примере можно было пренебрегать изменением кинетической энергии Земли и считать, что изменение энергии автомобиля равно энергии пружины при использовании системы отсчёта, связанной с Землёй. Если пользоваться другой системой отсчёта, то и при приближённом решении пренебрегать изменением кинетической энергии Земли нельзя, несмотря на то, что изменение скорости Земли, как легко убедиться, одинаково и в той, и в другой системе отсчёта.
Обсудим теперь, что изменится в рассуждениях, если учитывать вызываемое игрушкой вращение Земли. В правой части формулы (2) кроме кинетической энергии поступательного движения Земли будет присутствовать ещё и кинетическая энергия вращения Земли. Она будет такого же порядка величины, что и кинетическая энергия поступательного движения Земли. Поэтому в системе отсчёта, где Земля была неподвижной, ею, как и энергией поступательного движения Земли, можно пренебречь и считать, что вся потенциальная энергия пружины превращается в кинетическую энергию игрушки.
Во второй системе отсчёта (где скорости игрушки и Земли сначала равны v) кинетическая энергия вращения Земли будет такой же, как и в первой системе отсчёта, поскольку приобретённая Землёй угловая скорость одинакова во всех инерциальных системах отсчёта. Поэтому, в отличие от кинетической энергии поступательного движения Земли, энергией вращения можно пренебречь и во второй системе отсчёта.
17. Фантастический космический проект.
Хорошо известно, что для совершения межпланетного путешествия находящемуся на поверхности Земли космическому кораблю необходимо сообщить начальную скорость 11,2 км/с (вторая космическая скорость). Однако в случае запуска космического корабля не с поверхности Земли, а через туннель, прорытый насквозь через центр Земли, получается потрясающий результат. Оказывается, что космическому кораблю, свободно падающему в таком туннеле, достаточно сообщить в тот момент, когда он проходит через центр Земли, дополнительную скорость всего лишь в 5,8 км/с, что составляет лишь 52 % от второй космической скорости. Тогда при выходе из туннеля он будет иметь скорость как раз 11,2 км/с и сможет совершить космическое путешествие. Это значит, что для запуска одного и того же корабля потребуется меньшая ракета и расход топлива будет менее значительным. Объяснить, почему возможен такой выигрыш.
Прежде всего выясним, какую скорость приобретёт ракета при свободном падении сквозь туннель до центра Земли. Это можно сделать с помощью закона сохранения энергии, только сначала нужно выяснить, как различаются между собой значения потенциальной энергии на поверхности Земли и в её центре.
Будем считать, что Земля представляет собой сплошной однородный шар. Выясним, как действующая на тело сила тяжести зависит от его положения в туннеле. Очевидно, что в центре Земли эта сила равна нулю. Это непосредственно следует из симметрии картины. Найти силу тяжести в произвольной точке можно точно таким же способом, каким определяется напряжённость электростатического поля внутри равномерно заряженного шара.
Рис. 17.1. Сила тяжести в точке A равна силе притяжения к заштрихованной части земного шара
Разобьём мысленно земной шар на тонкие сферические концентрические слои (рис. 17.1). По принципу суперпозиции полная сила, действующая на тело в туннеле, равна векторной сумме сил, действующих на него со стороны отдельных слоёв. Легко убедиться в том, что сила тяготения, действующая со стороны любого слоя на тело, находящееся внутри этого слоя, равна нулю. Это сразу видно из построения, показанного на рис. 17.2. Части оболочки с массами m и m притягивают тело массы m с силами, пропорциональными этим массам и обратно пропорциональными квадратам расстояний r и r. Но сами массы m и m, как видно из рисунка, пропорциональны квадратам соответствующих расстояний. В результате силы тяготения, действующие со стороны выделенных участков сферического слоя, уравновешиваются, что и доказывает сделанное утверждение. Именно таким рассуждением отсутствие силы тяготения внутри сферической оболочки было установлено ещё Ньютоном.
Рис. 17.2. Силы тяготения, действующие на массу m со стороны участков m и m, уравновешиваются
Таким образом, на тело в туннеле в точке A (рис. 17.1) действует сила тяжести только со стороны заштрихованного шара, на поверхности которого находится это тело. Так как масса заштрихованного шара пропорциональна кубу его радиуса r, а сила тяготения пропорциональна массе (т.е. r^3) и в то же время обратно пропорциональна квадрату радиуса, то эта сила пропорциональна радиусу шара: Fr. Так как на поверхности Земли при r-R сила тяжести равна mg, то на произвольном расстоянии r от центра при r<=R имеем